當(dāng)閥板上升時，Aw前為“+"號，下落時為“-”號。

但閥板上升時的閥運動的速度w為正，下落時閥運動的速度w為負，因此，不管閥上升或下落，式中負號可以取消。

假定閥的流量系數(shù)4和彈簧加。不變,對h求導(dǎo)數(shù)后就可得到閥在不穩(wěn)定狀態(tài)下工作時 的運動速度和加速度。

可以作出兩條曲線分別表示式中右端的兩項， 前項為正弦曲線，后項為余弦曲線，虛線是兩條曲線之和。

只有當(dāng)曲柄再轉(zhuǎn)過一9。角度后閥才開啟。同樣,當(dāng)9=180“時闞尚未關(guān)閉，它 處于升高h的位置，把9n ho分別稱為閥開啟的帶后角和閥關(guān)閉時的帶后升高。

當(dāng)h= 0時,從式(2-103) 求得的4值即為閥開啟的滯后角9, 式中的H.值應(yīng)取h= 0時所對應(yīng)的閥的比載荷。

當(dāng)9= 0。或P= 180時所對應(yīng)的h值應(yīng)為閥的帶后升高h 式(2 107) 說明閥落到閥座上的速度W。

閥板上升的高度越大及曲柄轉(zhuǎn)速越高，如憫落到閥座上的速度越大。

上述公式是根據(jù)平板閥的情況推導(dǎo)得來，對于錐形閥,因為過水?dāng)嗝娓叨群徒Y(jié)構(gòu)有關(guān)， H應(yīng)公式應(yīng)該號慮到這一變化。

上述有關(guān)閥的升高和閥的運動速度等計算公式是在作了一系列簡化的基礎(chǔ)上得到的。例 tn，忽略了徑長比h對活塞運動速度的影響。

認為液缸是完全充滿的，從而在連續(xù)性方h不考慮由于被體中含氣而引起的 被體的可壓縮的影晌; 認為閥是無質(zhì)量的，因面忽略了運動時的慣性力等。

由于閥在實際工作過程中其質(zhì)量所引起的慣性力的影響是比較大的， 特Y 是當(dāng)空壓機的往復(fù)次數(shù)比較高時，其慣性力的最響不能忽略。

基于上述原因，按前述計算公 式得到( 結(jié)果往往與試驗的結(jié)果有很大的差別,隨往復(fù)次數(shù)的增加，誤差增大。

為此，阿道爾大提出了往復(fù)空壓機空壓機閥，運動規(guī)律的微分方程近似計算方法。

閥運動的微分方程，可以求出作用在彈簧閥上的力的平衡方程式為 代、下液體壓差作用在閥上的力，0p>0,力方向向上，Op<0 力方向。

考慮到閥與閥座之間液體壓力有所差別而引入的系數(shù)。

一定往復(fù)次數(shù)的空壓機來說，若假定中與不變，則式中引入的系數(shù)T2、A、B、 D均為常數(shù)。

式(2 -112) 是一個二階非線性常微分方程,不能用解析祛求出它的通解， 在處理這一類問題時，通常用兩種方法。

1).方程中的系數(shù)在完全確定的條件下,即在空壓機的結(jié)構(gòu)爹數(shù)s、D、n和閥的結(jié)構(gòu)參數(shù) G.FO..C、d,等完全確定的條件下，采用數(shù)值積分的方法求解。

但這一方法不能預(yù)先反映各參數(shù)之間的相互影響,較難進行正確的設(shè)計。

2).從工程實際應(yīng)用出發(fā)，對某些條件作出假定,求得近似的解，這樣可以粗略地反映 各參數(shù)之間的關(guān)系。

由于質(zhì)量閥的計算較為復(fù)雜，且由于假設(shè)條件的限止,因此,不論用哪種方法求解，都 有它的局限性。